第一篇：大學(xué)物理下學(xué)期知識(shí)點(diǎn)總結(jié)

大學(xué)物理下學(xué)期考前復(fù)習(xí)

第十章 恒定磁場

一、基本公式

????0Idl?r?0Idlsin?1)畢奧-薩伐爾定律 dB? dB=

4?r24?r32)

??3)磁場中高斯定理 ?B?ds?0(S是閉合曲面)

?????0Idl?rB?dB?磁場疊加原理 3??4?rLs

??4)安培環(huán)路定律 ?B?dl??0?I（真空中）

???H?dl??I(傳導(dǎo)電流)（介質(zhì)中）

LLL內(nèi)

=H

BB

B=μH H= μ=μμ°μrμ

°μr

??真空磁導(dǎo)率（4π?10?7N/A2）μr—介質(zhì)磁導(dǎo)率

?????5）安培定律 dF?Idl?B dF=IdlBsinθ F??dF 方向判斷：右手四μ°

L??????6）磁通量 ?m??d?m??B?ds 勻強(qiáng)磁場中通過平面：?m?B?S(S?Sen)

s 的方向經(jīng)小于π角轉(zhuǎn)向B的方向，右螺旋前進(jìn)的方向即為dF

max的方向 指由Idl??????7）磁矩Pm?IS??Sen 若多匝線圈Pm?NIS?N?Sen ???8）磁力矩M?Pm?B M=PmBsinθ=BISsinθ

??????9）洛倫茲力公式F?qV?B 帶電粒子受電磁力 F?q(V?B?E)

????0qV?r10）運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的磁場 B?

4?r

3二、典型結(jié)果

1、有限長載流直導(dǎo)線在距其為r的一點(diǎn)產(chǎn)生的磁場B??0I?cos?1?cos?2? 4?r?0I 2?r?0I 4?r2、無限長載流直導(dǎo)線在距其為r的一點(diǎn)產(chǎn)生的磁場B?

3、半限無長載流直導(dǎo)線在距其一端距離為r的一點(diǎn)產(chǎn)生的磁場B?

4、載流圓環(huán)在環(huán)心產(chǎn)生的磁場B?祝3班同學(xué)逢考必過??！

第二篇：大學(xué)物理電磁學(xué)知識(shí)點(diǎn)總結(jié)

大學(xué)物理電磁學(xué)總結(jié) 一、三大定律庫侖定律：在真空中，兩個(gè)靜止的點(diǎn)電荷 q1 和 q2 之間的靜電相互作用力與這兩個(gè)點(diǎn)電荷所帶電荷量的乘積成正比，與它們之間距離的平方成反比，作用力的方向沿著兩個(gè)點(diǎn)電荷的連線，同號(hào)電荷相斥，異號(hào)電荷相吸。

uuu r q q ur F21 = k 1 2 2 er r ur u r 高斯定理：a)靜電場： Φ e = E d S = ∫ s ∑q i i ε0

（真空中）

b)穩(wěn)恒磁場： Φ m =

u u r r Bd S = 0 ∫ s

環(huán)路定理：a)靜電場的環(huán)路定理： b)安培環(huán)路定理：

二、對(duì)比總結(jié)電與磁

∫

L

ur r L E dl = 0 ∫ ur r B dl = 0 ∑ I i（真空中）L

電磁學(xué)

靜電場

穩(wěn)恒磁場穩(wěn)恒磁場

電場強(qiáng)度：E

磁感應(yīng)強(qiáng)度：B 定義： B =

ur ur F 定義： E =(N/C)q0 基本計(jì)算方法：

1、點(diǎn)電荷電場強(qiáng)度： E =

ur r u r dF（d F = Idl × B）(T)Idl sin θ

方向：沿該點(diǎn)處靜止小磁針的 N 極指向?；居?jì)算方法：

ur

q ur er 4πε 0 r 2 1

r ur u Idl × e r 0 r

1、畢奧-薩伐爾定律： d B = 2 4π r

2、連續(xù)分布的電流元的磁場強(qiáng)度：

2、電場強(qiáng)度疊加原理：

ur n ur 1 E = ∑ Ei = 4πε 0 i =1

r qi uu eri ∑ r2 i =1 i n

r ur u r u r 0 Idl × er B = ∫dB = ∫ 4π r 2

3、安培環(huán)路定理（后面介紹）

4、通過磁通量解得（后面介紹）

3、連續(xù)分布電荷的電場強(qiáng)度：

ur ρ dV ur E=∫ e v 4πε r 2 r 0 ur ? dS ur ur λ dl ur E=∫ er , E = ∫ e s 4πε r 2 l 4πε r 2 r 0 0

4、高斯定理（后面介紹）

5、通過電勢解得（后面介紹）

幾種常見的帶電體的電場強(qiáng)度公式：

幾種常見的磁感應(yīng)強(qiáng)度公式：

1、無限長直載流導(dǎo)線外： B =

2、圓電流圓心處：電流軸線上： B =

ur

1、點(diǎn)電荷： E =

q ur er 4πε 0 r 2 I 2R

0 I 2π r

2、均勻帶電圓環(huán)軸線上一點(diǎn)：

ur E=

B =

3、圓

r qx i 2 2 32 4πε 0(R + x)

0

R 2 IN 2(x 2 + R 2)3 2 1 0α 2

3、均勻帶電無限大平面： E =

? 2ε 0

（N 為線圈匝數(shù)）

4、無限大均勻載流平面： B =

4、均勻帶電球殼： E = 0(r < R)

（α 是流過單位寬度的電流）

ur E=

q ur er(r > R)4πε 0 r 2

5、無限長密繞直螺線管內(nèi)部： B = 0 nI（n 是單位長度上的線圈匝數(shù)）

6、一段載流圓弧線在圓心處： B =（是弧度角，以弧度為單位）

7、圓盤圓心處： B =

r ur qr(r < R)

5、均勻帶電球體： E = 4πε 0 R 3 ur E= q 4πε 0 r ur er(r > R)2

0 I 4π R

0?ω R 2

（? 是圓盤電荷面密度，ω 圓盤轉(zhuǎn)動(dòng)的角速度）

6、無限長直導(dǎo)線： E =

λ 2πε 0 x λ 0(r > R)2πε 0 r

7、無限長直圓柱體： E = E=

λr(r < R)4πε 0 R 2 電場強(qiáng)度通量： N·m2·c-1）（磁通量： wb）（s

Φ e = ∫ d Φ e = ∫ E cos θ dS = ∫ s s

ur u r E d S 通量

u u r r Φ m = ∫ d Φ m = ∫ Bd S = ∫ B cos θ dS s s s

若為閉合曲面： Φ e =

∫

s

ur u r E d S

若為閉合曲面：

u u r r Φ m = Bd S = B cos θ dS ∫ ∫ s s

均勻電場通過閉合曲面的通量為零。

靜電場的高斯定理：

磁場的高斯定理： i

ur u r Φ e = E d S = ∫ s ∑q i

高斯定理

u u r r Φ m = Bd S = 0 ∫ s ε0

注：磁場是無源場

注：靜電場是有源場可以求解 E

靜電場的環(huán)路定理：

安培環(huán)路定理：

∫

L

ur r E dl = 0 環(huán)路定理

∫

L

ur r B dl = 0 ∑ I i L

注：靜電場力是保守力；靜電場是保守場、無旋場。

注：磁場是有旋場。可以就解 B

靜電場的功與電勢能：靜電場的功： Aab = ∫

b a

ur r q0 E dl

磁場對(duì)電流的作用：

1、磁場對(duì)載流導(dǎo)線的作用：

磁場對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷的作用：

1、只有磁場：（洛倫茲力）

ur ur r u r F = ∫ d F = ∫ Idl × B L

ur r u r F = qv × B 由于洛倫茲力與速度始終垂直，所以洛倫茲力對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷做的功恒等于零。

2、既有電場又有磁場：

保守力的功等于勢能的改變量

ur r “0” ∴ Wa = ∫ q0 E dl a

2、均勻磁場對(duì)平面在流線圈的作用：

一般設(shè)無窮遠(yuǎn)點(diǎn)電勢能為 0

ur r ∞ ∴ Wa = Aa∞ = ∫ q0 E dl a

uu ur u uu r r r M = m × B（M 為磁力矩）ur uu r m = NISen（m 為磁偶極子）磁力的功：

ur ur r ur F = q(E + v × B)

3、霍爾效應(yīng)：

∴ Aab = Wa Wb A=∫

Φm 2

Φ m1

Id Φ m

= I(Φ m 2 Φ m1)= I Φ m

U ab = RH

IB 1，RH =（）d nq

電勢與電勢差：(V)電勢：（一般設(shè)無窮遠(yuǎn)點(diǎn)無電勢零點(diǎn)）

一些常見帶電體的電勢：

1、點(diǎn)電荷電勢： V(r)=

r ∞ ur W Va = a = ∫ E dl a q0 電勢差： U ab = Va Vb =

q 4πε 0 r ∫

b a

ur r E dl

2、均勻帶電圓環(huán)軸線上一點(diǎn)電勢：

V(r)=

電勢的計(jì)算：

1、點(diǎn)電荷電場中的電勢：

q 4πε 0(R + x 2)1 2 2 1

3、均勻帶電球體的電勢：

Va = ∫

∞

q 4πε 0 r 2 r dr =

q 4πε 0 r

r2 V(r)=(3 2)(r < R)8πε 0 R R q V(r)= q 4πε 0 r(r > R)

2、點(diǎn)電荷系電場中的電勢：

Va = ∑ Vai = ∑ i =1 i =1 n n

4πε 0 ri V(r)= qi

4、均勻帶電球面的電勢：

3、電荷連續(xù)分布帶電體電場中的電勢：

Va = ∫

dq 4πε 0 r

q(r < R)4πε 0 R 1 q(r > R)4πε 0 r 1

場強(qiáng)與電勢：

V(r)=

ur V r V r V r E =(i+ j+ k)= gradV x y z

電介質(zhì)

磁介質(zhì)

電介質(zhì)電容率：

ε = ε 0ε r（ε r 為相對(duì)

電容率，其值除真空均大于 1）

電介質(zhì)的極化：

1、無極分子的位移極化

2、有機(jī)分子的取向極化

磁介質(zhì)的磁化：

1、磁介質(zhì)在外磁場中產(chǎn)生附加磁矩 m

2、磁介質(zhì)磁化后產(chǎn)生束縛電流。

磁介質(zhì)磁導(dǎo)率：

= 0 r（r 為相對(duì) 磁導(dǎo)率，其值在真空中為 1）

E = E0 ε r

B = B0 r

電位移矢量 D：

磁場強(qiáng)度矢量 H：

ur ur ur D = ε 0ε r E = ε E(C·m-2)有電介質(zhì)的高斯定理:

ur u r uu r B B H= =(A·m-1)0 r

ur u r Dd S = ∑ q0 i ∫ s i

有電介質(zhì)的安培環(huán)路定理定理: ∫

L

uu r r H d l = ∑ I 傳 L

q0i 為自由電荷。

電場的能量電場能量體密度： we =

磁場的能量磁場能量體密度： wm =

We 1 2 1 = ε E = DE V 2 2 1 2 電場靜電能：

Wm B 2 1 = = BH V 2 2 B2 dV 2

磁場能量： Wm = ∫

We = ∫ we dV = ∫ ε E dV V V 2 V

wm dV = ∫

V

導(dǎo)體在靜電場中：

1、導(dǎo)體靜電平衡條件： E內(nèi) = 0和E表面⊥表面

2、用電勢來表述：整個(gè)導(dǎo)體是等勢體。靜電場平衡條件下的電荷分布：

1、導(dǎo)體內(nèi)部沒有凈電荷存在，電荷分布在導(dǎo)體表面。

2、導(dǎo)體表面附近任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度和該處電荷密度的關(guān)系為： E =

磁介質(zhì)的分類：順磁質(zhì) r > 1）抗磁質(zhì) r < 1）鐵磁質(zhì) r >> 1）（，（，（鐵磁質(zhì)的主要特征：(1)高磁導(dǎo)率(2)非線性(3)具有磁滯現(xiàn)象

? ε0

電容 C

電感 L

孤立導(dǎo)體電容：電容器的電容：自感：

互感：

C= q V

(單位 F、F、pF)

q C= V1 V2 L= Ψ I

(單位 H)

M = M 12 = M 21 =

Φm

21I1

計(jì)算電容思路：

計(jì)算自感思路：

ur ur Q → E(D)→ V → C

常見電容器：

1、平行板電容器： C = ε 0ε r S d

2、球形電容器： C =

u uu r r B(H)→ Φ → Ψ → L

常見線圈自感：

1、長直螺線管： L = 0 n lS 2

常見的線圈互感：

1、兩同軸長螺線管間互感：

M=

0π R 2 N1 N 2 L

4πε 0ε r R1 R2 R2 R1

2、無磁芯環(huán)形密繞線圈：

2、一長直導(dǎo)線與相聚為 d 的矩形線框：

3、同軸電纜： C =

2πε 0ε r L R ln a Rb

N 2h R L= 0 ln 2π r

自感電動(dòng)勢： ε = L（后面不再介紹）

M= dI dt

0 Nl d + a ln 2π d dI1 dt

互感電動(dòng)勢：

ε 21 = M 21

（后面不再介紹）

電能： We =

q2 1 1 = qU = CU 2 2C 2 2

磁能： Wm = ∫

I 0 LIdI = LI 2 2

電磁感應(yīng)：法拉第電磁感應(yīng)定律 ε =

dΦm dt

動(dòng)生電動(dòng)勢：導(dǎo)體或?qū)w回路在穩(wěn)恒磁場中運(yùn)動(dòng)，或?qū)w回路的形狀在穩(wěn)恒磁場中變化時(shí)所產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢。

感生電動(dòng)勢：導(dǎo)體回路固定不動(dòng)，穿過回路磁通量的變化僅僅是由于磁場變化所引起的感應(yīng)電動(dòng)勢。

ε = ∫ Ek dl = ∫(v × B)dl a a b uur r b r u r r

u r uu r r r dΨ B u ε = Ev d l = = ∫∫ d S ∫L s t dt

變化的磁場激發(fā)有旋電場作用于自由電荷引起感應(yīng)電動(dòng)勢。

產(chǎn)生電動(dòng)勢的非靜電力是洛倫茲力的一個(gè)分力。

楞次定律：（用于判斷感應(yīng)電流的方向）閉合回路中，感應(yīng)電流的方向總是使得它自身產(chǎn)生的磁通量反抗引起磁感應(yīng)電流的磁通量的變化。

三、麥克斯韋電磁場理論簡介。

1、電場的高斯定理。s s s

ur u r ur(1)u r ur(2)u r Dd S = D d S + D d S = ∑ q0i ∫ ∫ ∫ s內(nèi)

ur(1)D ：靜電場電位移矢量

2、法拉第電磁感應(yīng)定律。

ur(2)D ：有旋電場電位移矢量

ur r ur(1)r ur(2)r dΦ E dl = E d l + E dl = m L ∫ ∫L ∫L dt ur(1)ur(2)E ：靜電場電場強(qiáng)度 E ：有旋電場電場強(qiáng)度

3、磁場的高斯定理。

u u r r u(1)u r r u(2)u r r B d S = B d S + B d S = 0 ∫ ∫ ∫ s s s

u(1)r B ：傳導(dǎo)電流產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度

4、全電流安培環(huán)路定理。

u(2)r B ：位移電流產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度

H dl = H ∫ ∫ L L

uu r r

uu(1)r

r uu(2)r r dΦ dl + H dl = ∑ I + D = I 全 ∫L dt L uu(2)r H ：位移電流產(chǎn)生的磁場強(qiáng)度矢量

uu(1)r H ：傳導(dǎo)電流產(chǎn)生的磁場強(qiáng)度矢量

第三篇：大學(xué)物理復(fù)習(xí)第四章知識(shí)點(diǎn)總結(jié)

一．靜電場： 1.真空中的靜電場

庫侖定律→電場強(qiáng)度→電場線→電通量→真空中的高斯定理

?qq?⑴庫侖定律公式：F?k122er

r適用范圍：真空中靜止的兩個(gè)點(diǎn)電荷

??F⑵電場強(qiáng)度定義式：E?

qo⑶電場線：是引入描述電場強(qiáng)度分布的曲線。曲線上任一點(diǎn)的切線方向表示該點(diǎn)的場強(qiáng)方向，曲線疏密表示場強(qiáng)的大小。

靜電場電場線性質(zhì):電場線起于正電荷或無窮遠(yuǎn)，止于負(fù)電荷或無窮遠(yuǎn)，不閉合，在沒有電荷的地方不中斷，任意兩條電場線不相交。⑷電通量：通過任一閉合曲面S的電通量為 ?e???S?dS方向?yàn)橥夥ň€方向

?1?E?dS?⑸真空中的高斯定理：?e???S?o??E?dS

?qi1int

只能適用于高度對(duì)稱性的問題：球?qū)ΨQ、軸對(duì)稱、面對(duì)稱 應(yīng)用舉例： 球?qū)ΨQ：

?0?均勻帶電的球面 E??Q?4??r20?(r?R)(r?R)

均勻帶電的球體

?Qr??4??0R3E??Q?2??4??0r(r?R)

(r?R)軸對(duì)稱：無限長均勻帶電線

E??2??or

?0(r?R)無限長均勻帶電圓柱面

E?? ??(r?R)??2??0r面對(duì)稱：

無限大均勻帶電平面

E???E⑹安培環(huán)路定理：???dl?0

l? 2?o★重點(diǎn)：電場強(qiáng)度、電勢的計(jì)算

電場強(qiáng)度的計(jì)算方法：①點(diǎn)電荷場強(qiáng)公式+場強(qiáng)疊加原理②高斯定理 電勢的計(jì)算方法：①電勢的定義式②點(diǎn)電荷電勢公式+電勢疊加原理 電勢的定義式：UA??AP??E?dl(UP?0)

B電勢差的定義式：UAB?UA?UB??A電勢能：Wp?qo?PP0??E?dl

??E?dl(WP0?0)

2.有導(dǎo)體存在時(shí)的靜電場

導(dǎo)體靜電平衡條件→導(dǎo)體靜電平衡時(shí)電荷分布→空腔導(dǎo)體靜電平衡時(shí)電荷分布

⑴導(dǎo)體靜電平衡條件:

Ⅰ.導(dǎo)體內(nèi)部處處場強(qiáng)為零,即為等勢體。

Ⅱ.導(dǎo)體表面緊鄰處的電場強(qiáng)度垂直于導(dǎo)體表面，即導(dǎo)體表面是等

勢面

⑵導(dǎo)體靜電平衡時(shí)電荷分布:在導(dǎo)體的表面 ⑶空腔導(dǎo)體靜電平衡時(shí)電荷分布: Ⅰ.空腔無電荷時(shí)的分布：只分布在導(dǎo)體外表面上。

Ⅱ.空腔有電荷時(shí)的分布(空腔本身不帶電，內(nèi)部放一個(gè)帶電量為q的點(diǎn)電荷)：靜電平衡時(shí)，空腔內(nèi)表面帶-q電荷，空腔外表面帶+q。

3.有電介質(zhì)存在時(shí)的靜電場

⑴電場中放入相對(duì)介電常量為?r電介質(zhì)，電介質(zhì)中的場強(qiáng)為：E?⑵有電介質(zhì)存在時(shí)的高斯定理：??S??D?dS??q0,int

E0 ?r??各項(xiàng)同性的均勻介質(zhì)

D??0?rE

⑶電容器內(nèi)充滿相對(duì)介電常量為?r的電介質(zhì)后，電容為 C??rC0 ★ 重點(diǎn)：靜電場的能量計(jì)算 ① 電容：

② 孤立導(dǎo)體的電容

C?4??R 電容器的電容公式 C?0QQ?

?UU??U?舉例：平行板電容器 C?

圓柱形電容器 C?4??oR1R2?os

球形電容器 C?

R2?R1d2??oL R2ln()R1Q211?Q?U?C(?U)2 ③ 電容器儲(chǔ)能公式

We?2C22④ 靜電場的能量公式

We??wedV???E2dV

VV12二.靜磁場： 1.真空中的靜磁場

磁感應(yīng)強(qiáng)度→磁感應(yīng)線→磁通量→磁場的高斯定理 ⑴磁感應(yīng)強(qiáng)度：大小 B?F

方向：小磁針的N極指向的方向 qvsin?⑵磁感應(yīng)線：是引入描述磁感應(yīng)強(qiáng)度分布的曲線。曲線上任一點(diǎn)的切線方向表示該點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度方向，曲線的疏密反映磁感應(yīng)強(qiáng)度的大小。磁感應(yīng)線是沒有起點(diǎn)和終點(diǎn)的閉合曲線。任意兩條曲線不相交。⑶磁通量：?m??S??B?dS

??B?dS?0 ⑷磁場中的高斯定理：?m???Sl??磁場的安培環(huán)路定理：??B?dl????Iint

應(yīng)用舉例：

????B磁場對(duì)運(yùn)動(dòng)電荷的作用： 洛倫茲力公式

F?qv

???磁場對(duì)電流的作用：安培力公式

F??Id?l BL★重點(diǎn)：磁感應(yīng)強(qiáng)度的計(jì)算

磁感應(yīng)強(qiáng)度的計(jì)算方法：①畢--薩定律+場強(qiáng)疊加原理②磁場的安培環(huán)路定理

2.有磁介質(zhì)存在時(shí)的靜磁場

⑴相對(duì)磁導(dǎo)率為?r的磁介質(zhì)放入磁場中磁介質(zhì)內(nèi)部一點(diǎn)的場強(qiáng)為:

??B??rB0

⑵有磁介質(zhì)存在時(shí)的安培環(huán)路定理：??lH?dl??Ic,in??Sjc?dS

i???????各項(xiàng)同性的均勻介質(zhì)

B??H?0?r?H

1B21dV???H2dV ⑶磁場的能量：Wm??VwmdV??VV22?

三、電磁感應(yīng)與電磁波 1.法拉第電磁感應(yīng)定律：???d? dt???2.動(dòng)生電動(dòng)勢

???(v?B)?dl

l3.麥克斯韋方程組：

電場的性質(zhì)

磁場的性質(zhì)

????S??D?dS???dV

V??B?dS?0

變化的磁場和電場的關(guān)系

變化的電場和磁場的關(guān)系

★重點(diǎn)：動(dòng)生電動(dòng)勢的計(jì)算

S????dl?????B??lES?t?dS ?????????D?lH?dlS(jc??t)?dS

第四篇：大學(xué)物理下知識(shí)點(diǎn)歸納

靜電場知識(shí)點(diǎn)：

◎掌握庫侖定律，掌握電場強(qiáng)度及電場強(qiáng)度疊加原理，掌握點(diǎn)電荷的電場強(qiáng)度公式

◎理解電通量的概念，掌握靜電場的高斯定理及應(yīng)用，能計(jì)算無限長帶電直線、帶點(diǎn)平面、帶電球面及帶電球的場強(qiáng)分布.◎理解靜電力做功的特征，掌握電勢及電勢疊加原理，能計(jì)算一些簡單電荷分布的電勢 ◎理解電場強(qiáng)度與電勢的關(guān)系，掌握靜電場的環(huán)路定理

◎理解導(dǎo)體的靜電平衡條件，能計(jì)算一些簡單導(dǎo)體上的電荷分布規(guī)律和周圍的電場分布 ◎能進(jìn)行簡單電容器電容的計(jì)算（*平行板電容器電容）

◎掌握各向同性電介質(zhì)中D、E的關(guān)系及介質(zhì)中的高斯定理

◎掌握平行板電容器儲(chǔ)存的靜電能的計(jì)算

重點(diǎn)：疊加原理求電場強(qiáng)度，靜電場的高斯定理及應(yīng)用，電勢及電勢的計(jì)算，靜電場的環(huán)路定理，簡單電容器電容的計(jì)算，介質(zhì)中的高斯定理，電容器儲(chǔ)存的靜電能

穩(wěn)恒磁場知識(shí)點(diǎn)

◎掌握畢奧—薩伐爾定律，能計(jì)算直線電流、圓形電流的磁感應(yīng)強(qiáng)度

◎理解磁通量的概念，掌握穩(wěn)恒磁場的高斯定理，掌握安培環(huán)路定理及其應(yīng)用

◎掌握洛侖茲力和安培力公式，能分析運(yùn)動(dòng)電荷在均勻磁場中的受力和運(yùn)動(dòng)，了解霍爾效應(yīng)，掌握載流平面線圈在均勻磁場中的磁矩和力矩計(jì)算。

◎掌握磁場強(qiáng)度、各向同性磁介質(zhì)中H、B的關(guān)系及介質(zhì)中的安培環(huán)路定理

重點(diǎn)：畢奧—薩伐爾定律及計(jì)算，安培環(huán)路定理及其應(yīng)用，安培定律及應(yīng)用，磁力矩，磁介質(zhì)中的安培環(huán)路定理

電磁感應(yīng)知識(shí)點(diǎn)：

◎掌握法拉第電磁感應(yīng)定律及應(yīng)用

◎掌握動(dòng)生電動(dòng)勢及計(jì)算、理解感生電場與感生電動(dòng)勢，◎理解自感和互感，能進(jìn)行簡單的自感和互感系數(shù)的計(jì)算

◎掌握磁場能量

◎理解位移電流和全電流環(huán)路定理

◎理解麥克斯韋方程組的積分形式及物理意義

重點(diǎn)：法拉第電磁感應(yīng)定律及應(yīng)用，動(dòng)生電動(dòng)勢及計(jì)算，磁場能量，麥克斯韋方程組的積分形式

第五篇：大學(xué)物理總結(jié)

大學(xué)物理課程總結(jié)

本學(xué)期我們學(xué)習(xí)了大學(xué)物理這門課，主要是電學(xué)中的電磁感應(yīng)以及熱學(xué)與光學(xué)?？v觀這學(xué)期的內(nèi)容，我對(duì)光學(xué)的內(nèi)容比較感興趣。課程總結(jié)就主要圍繞它來說吧。

光學(xué)這一部分主要分：振動(dòng)、波動(dòng)、光的干涉、光的衍射以及光的偏振。內(nèi)容彼此聯(lián)系。前面是基礎(chǔ)，后面是詳細(xì)講。我主要想就一點(diǎn)，半波損失來簡單談一談。

所謂的半波損失，就是光從光疏介質(zhì)射向光密介質(zhì)時(shí)反射過程中，如果反射光在離開反射點(diǎn)時(shí)的振動(dòng)方向相對(duì)于入射光到達(dá)入射點(diǎn)時(shí)的振動(dòng)方向恰好相反，這種現(xiàn)象叫做半波損失。

從一般人的認(rèn)識(shí)中，反射應(yīng)該是不會(huì)改變的。但事實(shí)并非如此。從波動(dòng)理論知道，波的振動(dòng)方向相反相當(dāng)于波多走（或少走）了半個(gè)波長的光程。入射光在光疏媒質(zhì)中前進(jìn)，遇到光密媒質(zhì)界面時(shí)，在掠射或垂直入射2種情況下，在反射過程中產(chǎn)生半波損失，這只是對(duì)光的電場強(qiáng)度矢量的振動(dòng)而言。如果入射光在光密媒質(zhì)中前進(jìn)，遇到光疏媒質(zhì)的界面時(shí)，不產(chǎn)生半波損失。不論是掠射或垂直入射，折射光的振動(dòng)方向相對(duì)于入射光的振動(dòng)方向，永遠(yuǎn)不發(fā)生半波損失。在大學(xué)物理光學(xué)這一部分，光的干涉現(xiàn)象是有關(guān)光的現(xiàn)象中的很重要的一部分，而只要涉及到光的干涉現(xiàn)象，半波損失就是一個(gè)不得不考慮的問題。

光在反射時(shí)為什么會(huì)產(chǎn)生半波損失呢？通過查閱資料以及結(jié)合老師所講，這是和光的電磁本性有關(guān)的，可通過菲涅耳公式來解釋。由于知識(shí)有限，菲涅耳公式?jīng)]有深入了解，就不做理論證明了。

光在不同介質(zhì)表面反射時(shí)，在入射點(diǎn)處，反射光相對(duì)于入射光來說，可能存在半波損失，半波損失可以通過直觀的實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象——干涉花樣——來得到驗(yàn)證。

在洛埃鏡實(shí)驗(yàn)中，如果將屏幕挪進(jìn)與洛埃鏡相接觸。接觸處兩束相干波的波程差為零，但實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)接觸處不是明條紋，而是暗條紋。這一事實(shí)說明洛埃鏡實(shí)驗(yàn)中，光線自空氣射向平面鏡并在平面鏡上反射后有了量值為π的位相突變，這也相當(dāng)于光程差突變了半個(gè)波長。從而實(shí)驗(yàn)上證明了半波損失的存在。

半波損失理論在實(shí)踐生活中有很重要的應(yīng)用，如：檢查光學(xué)元件的表面，光學(xué)元件的表面鍍膜、測量長度的微小變化以及在工程技術(shù)方面有廣泛的應(yīng)用。

這些只是我對(duì)半波損失的一些粗淺認(rèn)識(shí)，在以后的學(xué)習(xí)中，無論是通過網(wǎng)絡(luò)資源還是書本，還會(huì)對(duì)它有更加深入的了解。對(duì)于厚厚的大學(xué)物理書，我深知有許多還沒學(xué)好的知識(shí)，雖然這門課這學(xué)期就要結(jié)束了，但它作為基礎(chǔ)學(xué)科，里面涉及的許多知識(shí)都將讓我終生受益。